Skrajnia Newtona - Newtonian gauge

Aby zapoznać się z kontekstem, zobacz także dekompozycję skalarno-wektorowo-tensorową i teorię zaburzeń kosmologicznych .

W ogólnym wzgl The Newtona miernik jest formą poruszony z elementu LINE-Friedmann Lemaître-Robertsona-Walkera . Miernik wolność od ogólnej teorii względności jest stosowany do usuwania dwa skalarne stopni swobody metrykę, tak że może być zapisany jako:

${\ Displaystyle ds ^ {2} = - (1 + 2 \ Psi) dt ^ {2} + a ^ {2} (t) (1-2 \ Phi) \ delta _ {ab} dx ^ {a} dx ^ {b},}$

gdzie łacińskie indeksy a i b są zsumowane w kierunkach przestrzennych i jest deltą Kroneckera . Zamiast tego możemy wykorzystać czas konformalny jako składnik czasu, który daje podłużny lub konformalny miernik Newtona : ${\ displaystyle \ delta _ {ab}}$

${\ Displaystyle ds ^ {2} = a ^ {2} (\ tau) [- (1 + 2 \ Psi) d \ tau ^ {2} + (1-2 \ Phi) \ delta _ {ab} dx ^ {a} dx ^ {b}]}$

co jest związane z prostą transformacją . Nazywa się je miernikami newtonowskimi, ponieważ jest to newtonowski potencjał grawitacyjny klasycznej grawitacji newtonowskiej , który spełnia równanie Poissona dla materii nierelatywistycznej i w skalach, w których można zaniedbać ekspansję wszechświata. Obejmuje tylko perturbacje skalarne metryki: poprzez rozkład skalar-wektor-tensor ewoluują one niezależnie od perturbacji wektora i tensora i są dominującymi czynnikami wpływającymi na wzrost struktury we Wszechświecie w kosmologicznej teorii zaburzeń . Perturbacje wektorowe zanikają w kosmicznej inflacji, a perturbacje tensorowe są falami grawitacyjnymi , które mają znikomy wpływ na fizykę z wyjątkiem tak zwanych trybów B kosmicznej mikrofalowej polaryzacji tła . Zakłócenia tensora są naprawdę niezależne od mierników, ponieważ są takie same we wszystkich miernikach. ${\ displaystyle dt = a (t) d \ tau}$${\ displaystyle \ Psi}$ ${\ displaystyle \ nabla ^ {2} \ Psi = 4 \ pi G \ rho}$

We wszechświecie bez naprężenia anizotropowego (to znaczy tam, gdzie tensor naprężenia-energii jest niezmienny przy obrotach przestrzennych lub trzy główne ciśnienia są identyczne) zestawy równań Einsteina . ${\ displaystyle \ Phi = \ Psi}$

Bibliografia

• C.-P. Ma i E. Bertschinger (1995). "Kosmologiczna teoria zaburzeń w synchronicznych i konformalnych miernikach Newtona". The Astrophysical Journal . 455 : 7–25. arXiv : astro-ph / 9401007 . Bibcode : 1995ApJ ... 455 .... 7M . doi : 10.1086 / 176550 . S2CID  14570491 .
• VF Mukhanov; HA Feldman i RH Brandenberger (1992). „Teoria perturbacji kosmologicznych” . Raporty fizyki . 215 (5–6): 203–333. Bibcode : 1992PhR ... 215..203M . doi : 10.1016 / 0370-1573 (92) 90044-Z .

Ta względność kondensatorem artykuł jest en . Możesz pomóc Wikipedii, rozbudowując ją . v t mi