Plazma kwarkowo-gluonowa - Quark–gluon plasma

Diagram fazowy QCD. Na podstawie oryginału wykonanego przez RS Bhalerao.

Plazma kwarkowo-gluonowa lub QGP jest oddziałującym, zlokalizowanym zespołem kwarków i gluonów w równowadze termicznej (lokalnej kinetycznej) i (bliskiej) chemicznej (obfitość). Słowo „ plazma” sygnalizuje, że dozwolone są darmowe ładunki kolorowe. W podsumowaniu z 1987 r. Léon van Hove wskazał równoważność trzech terminów: plazma kwarkowo-gluonowa, materia kwarkowa i nowy stan materii. Ponieważ temperatura jest wyższa od temperatury Hagedorna — a zatem powyżej skali masy lekkiego u,d-kwarka — ciśnienie wykazuje relatywistyczny format Stefana-Boltzmanna, rządzony przez czwartą potęgę temperatury i wiele praktycznie bezmasowych składników kwarków i gluonów. Można powiedzieć, że QGP wyłania się jako nowa faza silnie oddziałującej materii, która przejawia swoje właściwości fizyczne w postaci niemal swobodnej dynamiki praktycznie bezmasowych gluonów i kwarków. Zarówno kwarki, jak i gluony muszą być obecne w warunkach zbliżonych do równowagi chemicznej (plonów) z otwartym ładunkiem kolorowym, aby nowy stan materii został nazwany QGP.

Plazma kwarkowo-gluonowa wypełniła cały Wszechświat zanim powstała materia. Teorie przewidujące istnienie plazmy kwarkowo-gluonowej powstały pod koniec lat 70. i na początku lat 80. XX wieku. Dyskusje na temat eksperymentów z ciężkimi jonami poszły w ich ślady i pierwsze propozycje eksperymentów zostały przedstawione w CERN i BNL w kolejnych latach. Plazma kwarkowo-gluonowa została po raz pierwszy wykryta w laboratorium w CERN w 2000 roku.

Kalendarium programu relatywistycznego CERN-SPS dotyczącego ciężkich jonów przed odkryciem QGP.

Ogólne wprowadzenie

Plazma kwarkowo-gluonowa to stan materii, w którym cząstki elementarne tworzące hadrony materii barionowej zostają uwolnione od silnego przyciągania się do siebie w warunkach skrajnie wysokich gęstości energii . Te cząstki to kwarki i gluony, które tworzą materię barionową. W normalnej materii kwarki są zamknięte ; w QGP kwarki są zdedefiniowane . W klasycznych kwarkach QCD są fermionowymi składnikami hadronów ( mezonów i barionów ), podczas gdy gluony są uważane za bozonowe składniki takich cząstek. Gluony są nośnikami siły lub bozonami siły koloru QCD, podczas gdy same kwarki są ich odpowiednikami w materii fermionowej.

Plazma kwarkowo-gluonowa jest badana w celu odtworzenia i zrozumienia warunków wysokiej gęstości energii panujących we Wszechświecie, gdy materia powstała z elementarnych stopni swobody (kwarki, gluony) około 20 μs po Wielkim Wybuchu . Grupy eksperymentalne badają na „dużym” dystansie (roz)ograniczającą kwantową strukturę próżni, współczesną relatywistyczną eter, która określa dominującą formę materii i prawa natury. Eksperymenty dają wgląd w pochodzenie materii i masy: materia i antymateria powstają, gdy plazma kwarkowo-gluonowa „hadronizuje”, a masa materii pochodzi z ograniczającej struktury próżni.

Jak plazma kwarkowo-gluonowa wpisuje się w ogólny schemat fizyki

QCD jest częścią współczesnej teorii fizyki cząstek zwanej Modelem Standardowym . Inne części tej teorii dotyczą oddziaływań elektrosłabych i neutrin . Teoria elektrodynamiki zostało przetestowane i uznane za poprawne kilku części na miliard. Teorii słabych oddziaływań zostały przetestowane i stwierdzono, były do kilku części na tysiąc. Perturbacyjne formy QCD zostały przetestowane w kilku procentach. Modele perturbacyjne zakładają stosunkowo niewielkie zmiany od stanu podstawowego, tj. stosunkowo niskie temperatury i gęstości, co upraszcza obliczenia kosztem ogólności. W przeciwieństwie do tego, nieperturbacyjne formy QCD zostały ledwo przetestowane. Badanie QGP, które charakteryzuje się zarówno wysoką temperaturą, jak i gęstością, jest częścią wysiłków zmierzających do konsolidacji wielkiej teorii fizyki cząstek elementarnych.

Badanie QGP jest także poligonem doświadczalnym dla teorii pola o skończonej temperaturze , gałęzi fizyki teoretycznej, która ma na celu zrozumienie fizyki cząstek elementarnych w warunkach wysokiej temperatury. Takie badania są ważne, aby zrozumieć wczesną ewolucję naszego wszechświata: pierwsze sto mikrosekund lub coś koło tego. Ma to kluczowe znaczenie dla celów fizyki nowej generacji obserwacji wszechświata ( WMAP i jego następcy). Ma to również związek z teoriami Wielkiej Unifikacji, które dążą do zjednoczenia trzech podstawowych sił natury (z wyłączeniem grawitacji).

Pięć powodów, by badać plazmę kwarkowo-gluonową. Tło slajdu oparte jest na fresku sufitowym Kaplicy Sykstyńskiej „ Stworzenie AdamaMichała Anioła . Obraz ten zdobił plakat pierwszej letniej szkoły plazmy kwarkowo-gluonowej „Produkcja cząstek w wysoce wzbudzonej materii”.

Przyczyny badania powstawania plazmy kwarkowo-gluonowej

Powszechnie przyjęty model powstawania Wszechświata mówi, że stało się to w wyniku Wielkiego Wybuchu . W tym modelu, w przedziale czasowym 10 -10 -10 -6 s po Big Bang względu istnieje w postaci plazmy twaróg-gluonowego. Możliwe jest odtworzenie gęstości i temperatury ówczesnej materii w warunkach laboratoryjnych w celu zbadania cech bardzo wczesnego Wszechświata. Jak dotąd jedyną możliwością jest zderzenie dwóch ciężkich jąder atomowych przyspieszonych do energii ponad stu GeV. Wykorzystując wynik zderzenia czołowego o objętości w przybliżeniu równej objętości jądra atomowego, można wymodelować gęstość i temperaturę, które istniały w pierwszych chwilach życia Wszechświata.

Stosunek do normalnego osocza

Osoczu jest niezależnie od w której kosztyekranowane ze względu na obecność innych sieci komórkowych. Na przykład: Prawo Coulomba jest tłumione przez ekranowanie, aby uzyskać ładunek zależny od odległości , tj. ładunek Q jest redukowany wykładniczo z odległością podzieloną przez długość ekranu α. W QGP The ładunek koloru z kwarkach i gluonami przesiewa. QGP ma inne analogie z normalną plazmą. Istnieją również różnice, ponieważ ładunek barwny jest nieabelowy , podczas gdy ładunek elektryczny jest abelowy. Poza skończoną objętością QGP pole elektryczne koloru nie jest ekranowane, tak więc objętość QGP musi nadal być neutralna pod względem koloru. Będzie więc, podobnie jak jądro, miał całkowity ładunek elektryczny.

Ze względu na niezwykle wysokie energie, pary kwark-antykwark powstają w wyniku ich wytwarzania, a zatem QGP jest mniej więcej równą mieszaniną kwarków i antykwarków o różnych smakach, z niewielkim nadmiarem kwarków. Ta właściwość nie jest ogólną cechą konwencjonalnej plazmy, która może być zbyt chłodna do produkcji par (patrz jednak supernowa niestabilna par ).

Teoria

Jedną z konsekwencji tej różnicy jest to, że ładunek koloru jest zbyt duży dla obliczeń perturbacyjnych, które są podstawą QED . W rezultacie głównym narzędziem teoretycznym do badania teorii QGP jest teoria cechowania sieci . Temperatura przejścia (w przybliżeniu175  MeV ) został po raz pierwszy przewidziany przez teorię cechowania sieci. Od tego czasu teoria cechowania sieci jest wykorzystywana do przewidywania wielu innych właściwości tego rodzaju materii. ADS / CFT korespondencja przypuszczenie może zapewnić wgląd w QGP ponadto ostatecznym celem płynu korespondencji / grawitacyjnego jest zrozumienie QGP. Uważa się, że QGP jest fazą QCD, która jest całkowicie lokalnie termizowana, a zatem odpowiednia do efektywnego opisu dynamiki płynów.

Produkcja

Produkcja QGP w laboratorium odbywa się poprzez zderzenie ciężkich jąder atomowych (zwanych ciężkimi jonami, ponieważ w akceleratorze atomy są zjonizowane) przy energii relatywistycznej, w której materia jest podgrzewana znacznie powyżej temperatury Hagedorna T H = 150 MeV na cząstkę, co daje temperatura przekraczająca 1,66×10 12 K . Można to osiągnąć poprzez zderzenie dwóch dużych jąder przy dużej energii (zauważ, że175 MeV nie jest energią zderzającej się wiązki). Jądra ołowiu i złota zostały użyte do takich zderzeń odpowiednio w CERN SPS i BNL RHIC . Jądra są przyspieszane do prędkości ultrarelatywistycznych ( skurczając swoją długość ) i skierowane ku sobie, tworząc w rzadkim przypadku kolizji „kulę ognia”. Symulacja hydrodynamiczna przewiduje, że ta kula ognia będzie się rozszerzać pod własnym ciśnieniem i chłodzić podczas rozszerzania. Badając dokładnie przepływ sferyczny i eliptyczny , eksperymentatorzy przetestowali teorię.

Narzędzia diagnostyczne

Istnieją przytłaczające dowody na wytwarzanie plazmy kwarkowo-gluonowej w relatywistycznych zderzeniach ciężkich jonów.

Ważnymi klasami obserwacji eksperymentalnych są

Oczekiwane właściwości

Termodynamika

Temperatura przejścia od normalnego hadronu do fazy QGP wynosi około 175 MeV . Ta „zwrotnica” może być właściwie nie tylko cechą jakościową, ale może mieć do czynienia z prawdziwym (drugiego rzędu) przejściem fazowym, np. klasy uniwersalności trójwymiarowego modelu Isinga . Zaangażowane zjawiska odpowiadają gęstości energii nieco mniejszej niżGeV /fm 3 . Dla materii relatywistycznej ciśnienie i temperatura nie są zmiennymi niezależnymi, więc równanie stanu jest relacją między gęstością energii a ciśnieniem. Zostało to znalezione poprzez obliczenia sieci i porównane zarówno z teorią perturbacji, jak i teorią strun . To wciąż kwestia aktywnych badań. Obecnie obliczane są funkcje odpowiedzi, takie jak ciepło właściwe i różne podatności liczby kwarków.

Pływ

Odkrycie cieczy doskonałej było punktem zwrotnym w fizyce. Eksperymenty w RHIC ujawniły bogactwo informacji na temat tej niezwykłej substancji, o której wiemy, że jest QGP. Wiadomo, że materia jądrowa w „temperaturze pokojowej” zachowuje się jak nadciek . Po podgrzaniu płyn jądrowy odparowuje i zamienia się w rozcieńczony gaz nukleonów, a przy dalszym ogrzewaniu w gaz barionów i mezonów (hadronów). W krytycznej temperaturze T H hadrony topią się i gaz zamienia się z powrotem w ciecz. Eksperymenty RHIC wykazały, że jest to najdoskonalsza ciecz, jaką kiedykolwiek zaobserwowano w dowolnym eksperymencie laboratoryjnym w dowolnej skali. Nowa faza materii, składająca się z rozpuszczonych hadronów, wykazuje mniejszy opór przepływu niż jakakolwiek inna znana substancja. Eksperymenty na RHIC ma już w roku 2005, przedstawiono, że Kosmos na jego początku równomiernie wypełnione tego rodzaju materiałów, super-ciecz, która po Kosmos chłodzony poniżej T H odparowano do gazu hadronów. Szczegółowe pomiary pokazują, że ciecz ta jest plazmą kwarkowo-gluonową, w której kwarki, antykwarki i gluony przepływają niezależnie.

Schematyczne przedstawienie obszaru oddziaływania powstałego w pierwszych chwilach po zderzeniu w akceleratorze ciężkich jonów o wysokich energiach.

Krótko mówiąc, plazma kwarkowo-gluonowa płynie jak rozprysk cieczy, a ponieważ nie jest „przezroczysta” w stosunku do kwarków, może tłumić dżety emitowane w zderzeniach. Co więcej, po uformowaniu kula plazmy kwarkowo-gluonowej, jak każdy gorący obiekt, przenosi ciepło wewnętrznie przez promieniowanie. Jednak w przeciwieństwie do przedmiotów codziennego użytku, dostępna jest wystarczająca ilość energii, aby gluony (cząstki pośredniczące w działaniu silnym ) zderzały się i wytwarzały nadmiar ciężkich (tj. wysokoenergetycznych ) dziwnych kwarków . Natomiast gdyby QGP nie istniał i doszłoby do czystego zderzenia, ta sama energia zostałaby zamieniona w nierównowagową mieszaninę zawierającą nawet cięższe kwarki, takie jak kwarki powabne czy dolne .

Równanie stanu jest ważnym wejściem do równań przepływu. Prędkość dźwięku (prędkość oscylacji QGP gęstości) jest obecnie w trakcie dochodzenia w kratownicowych obliczeń. Średnia droga swobodna kwarków i gluonów został obliczony przy użyciu teorii perturbacji , jak teoria strun . Obliczenia kratowe były tu wolniejsze, chociaż zakończono pierwsze obliczenia współczynników transportu . Wskazują one, że średni czas wolny kwarków i gluonów w QGP może być porównywalny ze średnim odstępem międzycząsteczkowym: stąd QGP jest cieczą, jeśli chodzi o jego właściwości przepływu. Jest to bardzo aktywna dziedzina badań, a wnioski te mogą szybko ewoluować. Innym aktywnym obszarem badawczym jest włączenie zjawisk dyssypacyjnych do hydrodynamiki.

Efekt hartowania strumieniowego

Pod koniec lat 70. dokonano szczegółowych prognoz dotyczących produkcji dżetów w CERN Super Proton-Antiproton Synchrotron . UA2 zaobserwował pierwszy dowód na produkcję dżetów w zderzeniach hadronów w 1981 roku, który wkrótce potem został potwierdzony przez UA1 .

Temat został później ożywiony w RHIC. Jednym z najbardziej uderzających efektów fizycznych uzyskiwanych przy energiach RHIC jest efekt gaszenia dżetów. W pierwszym etapie interakcji zderzających się jąder relatywistycznych, partony jąder zderzających dają początek partonom wtórnym o dużym impulsie poprzecznym ≥ 3–6 GeV / s. Partony przechodząc przez silnie rozgrzaną skompresowaną plazmę tracą energię. Wielkość utraty energii przez parton zależy od właściwości plazmy kwarkowo-gluonowej (temperatury, gęstości). Ponadto należy również wziąć pod uwagę fakt, że kolorowe kwarki i gluony są podstawowymi obiektami plazmy, co różni się od utraty energii przez parton w ośrodku składającym się z bezbarwnych hadronów . W warunkach plazmy kwarkowo-gluonowej straty energii wynikające z energii RHIC przez partony szacuje się jako dE / dx = 1 GeV / fm. Wniosek ten potwierdza porównanie względnej wydajności hadronów o dużym impulsie poprzecznym w zderzeniach nukleon-nukleon i jądro-jądro przy tej samej energii zderzenia. Straty energii przez partony o dużym impulsie poprzecznym w zderzeniach jądro-jądro są znacznie mniejsze niż w zderzeniach jądro-jądro, co prowadzi do zmniejszenia wydajności wysokoenergetycznych hadronów w zderzeniach jądro-jądro. Wynik ten sugeruje, że zderzeń jądrowych nie można traktować jako prostej superpozycji zderzeń nukleon-nukleon. Przez krótki czas ~ 1 μs iw końcowej objętości kwarki i gluony tworzą idealną ciecz. Zbiorowe właściwości tego płynu przejawiają się podczas jego ruchu jako całości. Dlatego też przy przemieszczaniu partonów w tym ośrodku należy wziąć pod uwagę pewne zbiorowe właściwości tej cieczy kwarkowo-gluonowej. Straty energii zależą od właściwości ośrodka kwarkowo-gluonowego, od gęstości partonu w powstałej kuli ognia oraz od dynamiki jego ekspansji. Straty energii przez lekkie i ciężkie kwarki podczas przejścia kuli ognia okazują się w przybliżeniu takie same.

W listopadzie 2010 r. CERN ogłosił pierwszą bezpośrednią obserwację gaszenia dżetów, opartą na eksperymentach ze zderzeniami ciężkich jonów.

Fotony bezpośrednie i dyleptony

Fotony bezpośrednie i dileptony są prawdopodobnie najbardziej przenikliwymi narzędziami do badania relatywistycznych zderzeń ciężkich jonów. Są one wytwarzane przez różne mechanizmy obejmujące ewolucję czasoprzestrzenną silnie oddziałującej kuli ognia. Zapewniają one w zasadzie również migawkę na początkowym etapie. Trudno je rozszyfrować i zinterpretować, ponieważ większość sygnału pochodzi z rozpadów hadronów długo po rozpadzie kuli ognia QGP.

Hipoteza Glasmy

Od 2008 roku toczy się dyskusja na temat hipotetycznego stanu prekursora plazmy kwarkowo-gluonowej, tzw. „Glasmy”, w którym ubrane cząstki są zagęszczane do pewnego rodzaju stanu szklistego (lub amorficznego), poniżej rzeczywistego przejścia między stan zamknięty i ciecz plazmowa. Byłoby to analogiczne do tworzenia szkieł metalicznych lub ich amorficznych stopów poniżej rzeczywistego początku ciekłego stanu metalicznego.

Chociaż eksperymentalne wysokie temperatury i gęstości przewidywane jako dające plazmę kwarkowo-gluonową zostały zrealizowane w laboratorium, uzyskana materia nie zachowuje się jak quasi-idealny stan wolnych kwarków i gluonów, ale raczej jako prawie doskonały gęsty płyn . Faktycznie, fakt, że plazma kwarkowo-gluonowa nie będzie jeszcze „wolna” w temperaturach realizowanych przy obecnych akceleratorach, przewidziano w 1984 r. jako konsekwencja pozostałości efektów zamknięcia.

Formacja laboratoryjna materii oddzielonej

Plazma kwarkowo-gluonowa (QGP) lub zupa kwarkowa to stan skupienia materii w chromodynamice kwantowej (QCD), który występuje w ekstremalnie wysokiej temperaturze i/lub gęstości . Uważa się, że stan ten składa się z asymptotycznie wolnych, silnie oddziałujących kwarków i gluonów , które są zwykle ograniczone przez zamknięcie koloru w jądrach atomowych lub innych hadronach . Jest to analogiczne do konwencjonalnej plazmy, w której jądra i elektrony, uwięzione wewnątrz atomów przez siły elektrostatyczne w warunkach otoczenia, mogą się swobodnie poruszać. Eksperymenty nad stworzeniem sztucznej materii kwarkowej rozpoczęły się w CERN w latach 1986/7, czego rezultatem były pierwsze twierdzenia opublikowane w 1991 roku. Minęło kilka lat, zanim pomysł został zaakceptowany w środowisku fizyków cząstek elementarnych i jądrowych. Formowanie się nowego stanu materii w zderzeniach Pb-Pb zostało oficjalnie ogłoszone w CERN w świetle przekonujących wyników eksperymentalnych przedstawionych przez eksperyment CERN SPS WA97 w 1999 roku, a następnie opracowanych przez Relativistic Heavy Ion Collider w Brookhaven National Laboratory . Materia kwarkowa może być wytwarzana tylko w niewielkich ilościach i jest niestabilna i niemożliwa do powstrzymania, i rozpada się radioaktywnie w ułamku sekundy na stabilne cząstki poprzez hadronizację ; wytworzone hadrony lub produkty ich rozpadu oraz promienie gamma mogą być następnie wykryte. Na diagramie faz materii kwarkowej QGP znajduje się w reżimie wysokiej temperatury i wysokiej gęstości, podczas gdy zwykła materia jest zimną i rozrzedzoną mieszaniną jąder i próżni, a hipotetyczne gwiazdy kwarkowe składają się ze stosunkowo zimnej, ale gęstej materii kwarkowej . Uważa się, że do kilku mikrosekund ( 10-12 do 10-6 sekund) po Wielkim Wybuchu, znanym jako epoka kwarków , Wszechświat znajdował się w stanie plazmy kwarkowo-gluonowej.

Siła siły koloru oznacza, że ​​w przeciwieństwie do plazmy gazopodobnej, plazma kwarkowo-gluonowa zachowuje się jak prawie idealna ciecz Fermiego , chociaż badania nad charakterystyką przepływu są w toku. Zespoły badawcze w detektorze Compact Muon Solenoid RHIC i LHC stwierdziły przepływ cieczy lub nawet prawie idealny przepływ cieczy, przy prawie zerowym oporach tarcia lub lepkości . QGP różni się od „darmowej” kolizji kilkoma cechami; na przykład jego zawartość cząstek wskazuje na tymczasową równowagę chemiczną wytwarzającą nadmiar dziwnych kwarków o średniej energii w porównaniu z rozkładem nierównowagowym mieszającym kwarki lekkie i ciężkie („produkcja dziwności”) i nie pozwala na przejście dżetów cząstek ( „gaszenie strumieniowe”).

Eksperymenty w CERN „s Super Proton Synchrotron eksperymentów (SPS) zaczęły tworzyć QGP w latach 1980 i 1990: wyniki doprowadziły CERN ogłosić dowodów na«nowy stan materii»W 2000 roku naukowcy z Brookhaven National Laboratory w relatywistyczna Ciężkich Jonów Collider ogłoszone stworzyli plazmę kwarkowo-gluonową, zderzając jony złota prawie z prędkością światła, osiągając temperatury 4 bilionów stopni Celsjusza. Obecne eksperymenty (2017) przy Brookhaven National Laboratory „s relatywistyczna Ciężkich Jonów Collider (RHIC) na Long Island (Nowy Jork, USA) oraz w CERN niedawnej Large Hadron Collider koło Genewa (Szwajcaria) kontynuują ten wysiłek, przez zderzanie relatywistycznie przyspieszonego złoto i inne rodzaje jonów (w RHIC) lub ołowiu (w LHC) ze sobą lub z protonami. Trzy eksperymenty prowadzone na Wielkim Zderzaczu Hadronów (LHC) w CERN, na spektrometrach ALICE , ATLAS i CMS , kontynuowały badanie właściwości QGP. CERN tymczasowo zaprzestał zderzeń protonów i rozpoczął zderzenia jonów ołowiu w eksperymencie ALICE w 2011 roku, aby stworzyć QGP. Nowa rekordowa temperatura została ustanowiona przez ALICE: A Large Ion Collider Experiment w CERN w sierpniu 2012 r. w zakresie 5,5 biliona (5,5×10 12 ) kelwinów, jak podano w ich Nature PR.

Powstawanie plazmy kwarkowo-gluonowej następuje w wyniku silnego oddziaływania między partonami ( kwarkami , gluonami ), które tworzą nukleony zderzających się ciężkich jąder zwanych ciężkimi jonami. Dlatego eksperymenty są określane jako relatywistyczne eksperymenty zderzeń ciężkich jonów. Z prac teoretycznych i eksperymentalnych wynika, że ​​tworzenie plazmy kwarkowo-gluonowej następuje w temperaturze T ≈ 150–160 MeV, temperaturze Hagedorna i gęstości energii ≈ 0,4–1 GeV/fm 3 . Chociaż początkowo oczekiwano przejścia fazowego, współczesne interpretacje teoretyczne proponują przemianę fazową podobną do procesu jonizacji normalnej materii w plazmę jonową i elektronową.

Plazma kwarkowo-gluonowa i początek odkręcenia

Głównym zagadnieniem powstawania plazmy kwarkowo-gluonowej są badania nad początkiem dekonstytucji . Od początku badań nad formowaniem się QGP zastanawiano się, czy w zderzeniach jądro-jądro można osiągnąć gęstość energii . To zależy od tego, ile energii traci każdy nukleon. Istotnym obrazem reakcji było rozwiązanie skalowania przedstawione przez Bjorkena . Model ten dotyczy zderzeń o ultrawysokiej energii. W eksperymentach przeprowadzonych w CERN SPS i BNL RHIC zaistniała sytuacja bardziej złożona, zwykle podzielona na trzy etapy:

  • Zderzenia z partonami pierwotnymi i zatrzymanie barionu w momencie całkowitego nakładania się jąder zderzających się.
  • Redystrybucja energii cząstek i nowe cząstki zrodzone w kuli ognia QGP.
  • Kula ognia materii QGP równoważy się i rozszerza przed hadronizacją.

Coraz więcej dowodów eksperymentalnych wskazuje na siłę mechanizmów powstawania QGP — działających nawet w zderzeniach proton-proton w skali energii LHC.

Dalsza lektura

Książki

  • otwarty dostęp Topiące się hadrony, wrzące kwarki  : od temperatury Hagedorna do ultrarelatywistycznych zderzeń ciężkich jonów w CERN: z hołdem dla Rolfa Hagedorna, wyd. J. Rafelski , 2016.
  • Termodynamika i równania stanu materii: od gazu doskonałego do plazmy kwarkowo-gluonowej, V. E Fortov, 2016.
  • Plazma Quark-Gluon: Podstawy teoretyczne: Annotated Reprint Collection, wyd. J. Kapusta, B. Müller , J. Rafelski , 2003.
  • Plazma kwarkowo-gluonowa: od Wielkiego Wybuchu do Małego Wybuchu, Kohsuke Yagi, Tetsuo Hatsuda, Yasuo Miake, 2005.
  • Fenomenologia ultrarelatywistycznych zderzeń ciężkich jonów, Wojciech Florkowski, 2010.
  • Fizyka plazmy kwarkowo-gluonowej: Wykłady wprowadzające, wyd. Sourav Sarkar, Helmut Satz, Bikash Sinha, 2010.
  • Fizyka relatywistyczna ciężkich jonów. Landolt-Börnstein - Cząstki, jądra i atomy elementarne grupy I. 23, 2010.
  • Plazma kwarkowo-gluonowa i fizyka hadronów, wyd. PK Sahu, SC Phatak, Yogendra Pathak Viyogi, 2009.
  • Plazma Hadronów i Kwark-Gluon, J. Letessier, J. Rafelski , 2002.
  • Fizyka plazmy kwarkowo-gluonowej, B. Müller , 1985.

Przejrzyj artykuły z historyczną perspektywą tej dziedziny

  • Krótka historia poszukiwania struktur krytycznych w zderzeniach ciężkich jonów, Marek Gazdzicki, Mark Gorenstein, Peter Seyboth, 2020.
  • Odkrycie plazmy kwarkowo-gluonowej: dzienniki dziwności, Johann Rafelski, 2020.
  • Przegląd fenomenologiczny plazmy kwarkowo-gluonowej: koncepcje a obserwacje, Roman Pasechnik, Michal Šumbera, 2017.
  • Materia kwarkowa: początek, Helmut Satz, Reinhard Stock, 2016.
  • Cztery eksperymenty z ciężkimi jonami w CERN-SPS: Podróż w głąb pamięci, Emanuele Quercigh, 2012.
  • Z historii produkcji wielocząstek w zderzeniach wysokoenergetycznych, Marek Gazdzicki, 2012.
  • Dziwność i plazma kwarkowo-gluonowa: trzydzieści lat odkrycia, Berndt Müller, 2012.
  • Od SPS do RHIC: Maurice i program ciężkich jonów CERN, Ulrich W. Heinz, 2008.
  • RHIC: Od snów do belek w ciągu dwóch dekad, Gordon Baym, 2002.

Zobacz też

Bibliografia

Linki zewnętrzne