Izolator topologiczny - Topological insulator

Wyidealizowana struktura pasmowa dla izolatora topologicznego. Poziom Fermiego mieści się w objętościowej przerwie energetycznej, przez którą przechodzą topologicznie chronione stany powierzchni Diraca o strukturze spinowej.

Izolator topologiczny to materiał, który zachowuje się jak izolator w jego wnętrzu, lecz których powierzchnia zawiera prowadzenie stanów, co oznacza, że elektrony mogą poruszać się tylko po powierzchni materiału. Izolatory topologiczne mają nietrywialny porządek topologiczny zabezpieczony symetrią ; jednak posiadanie powierzchni przewodzącej nie jest unikalne dla izolatorów topologicznych, ponieważ zwykłe izolatory taśmowe mogą również obsługiwać stany powierzchni przewodzącej . Szczególną cechą izolatorów topologicznych jest to, że ich stany powierzchniowe to fermiony Diraca chronione symetrią przez zachowanie liczby cząstek i symetrię z odwróceniem czasu . W układach dwuwymiarowych (2D) ta kolejność jest analogiczna do konwencjonalnego gazu elektronowego poddanego silnemu zewnętrznemu polu magnetycznemu powodującemu elektronową przerwę wzbudzającą w masie próbki i przewodnictwo metaliczne na granicach lub powierzchniach.

Rozróżnienie pomiędzy izolatorami topologicznymi 2D i 3D charakteryzuje niezmiennik topologiczny Z-2, który określa stan podstawowy. W 2D istnieje jeden niezmiennik Z-2 odróżniający izolator od kwantowej fazy spin-Hall, natomiast w 3D istnieją cztery niezmienniki Z-2, które odróżniają izolator od „słabych” i „mocnych” izolatorów topologicznych.

W większości nieoddziałującego izolatora topologicznego, elektroniczna struktura pasmowa przypomina zwykły izolator pasmowy, przy czym poziom Fermiego mieści się między pasmami przewodnictwa i walencyjnym. Na powierzchni izolatora topologicznego występują specjalne stany, które mieszczą się w objętościowej przerwie energetycznej i umożliwiają powierzchniowe przewodnictwo metaliczne. Nośniki w tych stanach powierzchniowych mają zablokowany spin pod kątem prostym do ich pędu (blokowanie spin-pęd). Przy danej energii jedyne inne dostępne stany elektronowe mają inny spin, więc rozpraszanie z zawrotem „U” jest silnie tłumione, a przewodzenie na powierzchni jest wysoce metaliczne. Nieoddziałujące izolatory topologiczne charakteryzują się indeksem (znanym jako niezmienniki topologiczne) podobnym do rodzaju w topologii.

Dopóki zachowana jest symetria odwrócona w czasie (tj. nie ma magnetyzmu), indeks nie może ulec zmianie przez małe zakłócenia, a stany przewodzenia na powierzchni są chronione przez symetrię. Z drugiej strony, w obecności zanieczyszczeń magnetycznych, stany powierzchni stają się ogólnie izolujące. Niemniej jednak, jeśli występują pewne symetrie krystaliczne, takie jak inwersja, wskaźnik jest nadal dobrze zdefiniowany. Materiały te są znane jako magnetyczne izolatory topologiczne, a ich powierzchnie izolacyjne wykazują w połowie skwantyzowane powierzchniowe anomalne przewodnictwo Halla .

Fotoniczne izolatory topologiczne są elektromagnetycznymi odpowiednikami (elektronicznych) izolatorów topologicznych o fali klasycznej, które zapewniają jednokierunkową propagację fal elektromagnetycznych.

Prognoza

Pierwsze modele izolatorów topologicznych 3D zaproponowali Volkov i Pankratov w 1985 roku, a następnie Pankratov, Pakhomov i Volkov w 1987 roku. Wykazano, że na styku inwersji pasma w heterostrukturach PbTe/SnTe i HgTe/CdTe występują bezprzerwowe stany Diraca . Istnienie stanów granicznych Diraca w HgTe/CdTe zostało eksperymentalnie zweryfikowane przez grupę Molenkampa w 2007 roku.

Późniejsze zestawy modeli teoretycznych dla dwuwymiarowego izolatora topologicznego (znanego również jako izolator Halla o spinie kwantowym) zaproponowali Kane i Mele w 2005 r., a także Bernevig, Hughes i Zhang w 2006 r. Skonstruowano niezmiennik topologiczny i znaczenie symetria odwrócenia czasu została wyjaśniona w pracy Kane'a i Mele. Następnie Bernevig, Hughes i Zhang przewidzieli teoretycznie, że dwuwymiarowy izolator topologiczny z jednowymiarowymi (1D) śrubowymi stanami brzegowymi zostanie zrealizowany w studniach kwantowych (bardzo cienkie warstwy) z tellurku rtęci umieszczonego pomiędzy tellurkiem kadmu. Transport z powodu helikalnych stanów krawędziowych 1D był rzeczywiście obserwowany w eksperymentach grupy Molenkampa w 2007 roku.

Choć klasyfikację topologiczną i znaczenie symetrii z odwróceniem czasu wskazywano już w latach 2000., wszystkie niezbędne składniki i fizyka izolatorów topologicznych były już rozumiane w pracach z lat 80. XX wieku.

W 2007 roku przewidywano, że w związkach binarnych zawierających bizmut można znaleźć izolatory topologiczne 3D , a w szczególności istnieją „silne izolatory topologiczne”, których nie można zredukować do wielu kopii spinowego stanu Halla .

Eksperymentalna realizacja

Izolatory topologiczne zostały po raz pierwszy zrealizowane w 2D w systemie zawierającym studnie kwantowe HgTe umieszczone pomiędzy tellurkiem kadmu w 2007 roku.

Pierwszym izolatorem topologicznym 3D, który został zrealizowany eksperymentalnie, był Bi 1 − x Sb x . Bizmut w stanie czystym to semimetal z niewielką przerwą energetyczną. Stosując spektroskopię fotoemisyjną z rozdzielczością kątową i inne pomiary, zaobserwowano, że stop Bi 1 − x Sb x wykazuje dziwny stan powierzchni (SS) przechodzący między dowolną parą punktów Kramersa, a masa zawiera masywne fermiony Diraca. Dodatkowo przewiduje się, że masowy Bi 1 − x Sb x zawiera trójwymiarowe cząstki Diraca . Ta prognoza jest szczególnie interesująca ze względu na obserwację ładunku kwantowego frakcjonowania Halla w grafenie 2D i czystym bizmucie.

Wkrótce potem symetrii chronionych powierzchni stany obserwowano również w czystej antymonu , bizmutu, selen , tellurek bizmutu i antymonu tellurku pomocą spektroskopii fotoemisji kąt-rozdzielczej (ARPES). i selenek bizmutu. Obecnie uważa się, że wiele półprzewodników z dużej rodziny materiałów Heuslera wykazuje topologiczne stany powierzchni. W niektórych z tych materiałów poziom Fermiego faktycznie spada w pasmach przewodnictwa lub walencyjnych z powodu naturalnie występujących defektów i musi zostać wepchnięty do luki objętościowej przez domieszkowanie lub bramkowanie. Stany powierzchniowe izolatora topologicznego 3D to nowy typ dwuwymiarowego gazu elektronowego (2DEG), w którym spin elektronu jest związany z jego liniowym momentem pędu.

W materiałach na bazie Bi występują w pełni izolujące lub wewnętrzne stany izolatora topologicznego 3D, co wykazano w pomiarach transportu powierzchniowego. W nowym chalkogenku opartym na Bi (Bi 1,1 Sb 0,9 Te 2 S) z niewielkim domieszkowaniem Sn, wykazuje wewnętrzne zachowanie półprzewodnikowe, przy czym energia Fermiego i punkt Diraca leżą w szczelinie objętościowej, a stany powierzchniowe zostały zbadane przez eksperymenty z transportem ładunku.

W 2008 i 2009 r. zaproponowano, że izolatory topologiczne są najlepiej rozumiane nie jako przewodniki powierzchniowe jako takie, ale jako masowe magnetoelektryki 3D ze skwantowanym efektem magnetoelektrycznym . Można to ujawnić umieszczając izolatory topologiczne w polu magnetycznym. Efekt można opisać językiem podobnym do hipotetycznej cząstki aksjonu w fizyce cząstek elementarnych. Efekt został zgłoszony przez naukowców z Johns Hopkins University i Rutgers University za pomocą spektroskopii THz, którzy wykazali, że obrót Faradaya został skwantowany przez stałą struktury subtelnej.

W 2012 roku topologiczne izolatory Kondo zostały zidentyfikowane w sześcioborku samaru , który jest izolatorem masowym w niskich temperaturach.

W 2014 roku wykazano, że komponenty magnetyczne, takie jak te w pamięci komputera typu spin-torque , mogą być manipulowane przez izolatory topologiczne. Efekt związany jest z przejściami metal-izolator ( model Bose-Hubbard ).

Właściwości i aplikacje

Blokowanie spin-pędu w izolatorze topologicznym umożliwia stanom powierzchni chronionej symetrią przechowywanie cząstek Majorany, jeśli nadprzewodnictwo jest indukowane na powierzchni izolatorów topologicznych 3D poprzez efekty zbliżeniowe. (Należy zauważyć, że zerowy Majorana trybu może się bez izolatorów topologicznych.) Nie-trivialness izolatorów topologiczne są kodowane w istnienia gazie śrubowych fermionami Diraca . Cząstki Diraca, które zachowują się jak bezmasowe relatywistyczne fermiony, zostały zaobserwowane w izolatorach topologicznych 3D. Należy zauważyć, że bezprzerwowe stany powierzchniowe izolatorów topologicznych różnią się od tych w kwantowym efekcie Halla : bezprzerwowe stany powierzchniowe izolatorów topologicznych są chronione symetrią (tj. nie topologiczne), podczas gdy bezprzerwowe stany powierzchniowe w kwantowym efekcie Halla są topologiczne (tj. odporne na wszelkie lokalne perturbacje, które mogą złamać wszystkie symetrie). W topologiczne Niezmienniki nie można mierzyć za pomocą tradycyjnych metod transportu, takie jak wirowanie Hall przewodności i transportu nie są kwantowane przez invarianty. Zademonstrowano eksperymentalną metodę pomiaru niezmienników topologicznych, która zapewnia miarę porządku topologicznego. (Zauważ, że termin porządek topologiczny był również używany do opisania porządku topologicznego z wyłaniającą się teorią cechowania odkrytą w 1991 roku.) Bardziej ogólnie (w sposób znany jako dziesięciokrotny ) dla każdej wymiarowości przestrzennej, każdy z dziesięciu Altland— klasy Zirnbauer symetrii losowych Hamiltonians znakowany typu dyskretnego symetrii (czas odwrócenia symetrii cząstek otwór symetrii chiralne symetrii) ma odpowiednią grupę invarianty topologicznych (albo , lub trywialne), jak opisano przez okresowego invarianty topologicznych .

Najbardziej obiecujące zastosowania izolatorów topologicznych to urządzenia spintroniczne i bezdyssypowe tranzystory do komputerów kwantowych wykorzystujące kwantowy efekt Halla i kwantowy anomalny efekt Halla . Ponadto topologiczne materiały izolacyjne znalazły również praktyczne zastosowanie w zaawansowanych urządzeniach magnetoelektronicznych i optoelektronicznych .

Synteza

Izolatory topologiczne można hodować różnymi metodami, takimi jak metaloorganiczne chemiczne osadzanie z fazy gazowej (MOCVD),

fizyczne osadzanie z fazy gazowej (PVD), synteza solwotermiczna, technika sonochemiczna i epitaksja z wiązek molekularnych

Schemat elementów systemu MBE

(MBE). MBE jest dotychczas najpowszechniejszą techniką eksperymentalną. Wzrost cienkowarstwowych izolatorów topologicznych jest regulowany przez słabe oddziaływania Van der Waalsa. Słabe oddziaływanie pozwala złuszczyć cienką warstwę z kryształu objętościowego z czystą i idealną powierzchnią. Oddziaływania Van der Waalsa w epitaksji, znane również jako epitaksja Van der Waalsa (VDWE), są zjawiskiem rządzonym przez słabe interakcje Van der Waala między warstwowymi materiałami różnych lub tych samych elementów, w których materiały są ułożone jeden na drugim. Takie podejście umożliwia wzrost warstwowych izolatorów topologicznych na innych podłożach dla heterostruktur i układów scalonych .

Wzrost MBE izolatorów topologicznych

Epitaksja z wiązek molekularnych (MBE) to metoda epitaksji wzrostu materiału krystalicznego na podłożu krystalicznym w celu utworzenia uporządkowanej warstwy. MBE wykonuje się w wysokiej lub ultrawysokiej próżni , elementy są nagrzewane w różnych wyparkach wiązką elektronów aż do wysublimowania . Następnie pierwiastki gazowe kondensują na płytce, gdzie reagują ze sobą tworząc monokryształy .

MBE jest odpowiednią techniką hodowli wysokiej jakości folii monokrystalicznych. Aby uniknąć ogromnego niedopasowania sieci i defektów na granicy faz, oczekuje się, że podłoże i cienka warstwa będą miały podobne stałe sieci. MBE ma przewagę nad innymi metodami ze względu na fakt, że syntezę przeprowadza się w wysokiej próżni, co skutkuje mniejszym zanieczyszczeniem. Dodatkowo defekt sieci jest zmniejszony dzięki możliwości wpływania na tempo wzrostu i stosunek gatunków materiałów źródłowych obecnych na granicy podłoża. Co więcej, w MBE próbki można hodować warstwa po warstwie, co skutkuje płaskimi powierzchniami z gładką powierzchnią styku dla inżynierskich heterostruktur. Ponadto technika syntezy MBE czerpie korzyści z łatwości przenoszenia próbki izolatora topologicznego z komory wzrostu do komory charakteryzacyjnej, takiej jak kątowa spektroskopia emisyjna (ARPES) lub skaningowa mikroskopia tunelowa (STM).

Ze względu na słabe wiązanie Van der Waalsa, które rozluźnia warunki dopasowania sieci, TI może być hodowana na wielu różnych podłożach, takich jak Si(111), Al
2O
3 , GaAs(111),

InP(111), CdS(0001) i Y
3Fe
5O
12 .

Wzrost PVD izolatorów topologicznych

Technika fizycznego osadzania z fazy gazowej (PVD) nie ma wad metody eksfoliacji, a jednocześnie jest znacznie prostsza i tańsza niż w pełni kontrolowany wzrost metodą epitaksji z wiązek molekularnych6. Metoda PVD umożliwia powtarzalną syntezę monokryształów różnych warstwowych materiałów quasi-dwuwymiarowych, w tym izolatorów topologicznych (tj. Bi
2Se
3, Bi
2Te
3). Otrzymane monokryształy mają dobrze określoną orientację krystalograficzną; można kontrolować ich skład, grubość, wielkość i gęstość powierzchniową na pożądanym podłożu. Kontrola grubości jest szczególnie ważna w przypadku trójwymiarowych TI, w których trywialne (pojemne) kanały elektroniczne zwykle dominują właściwości transportowe i maskują odpowiedź modów topologicznych (powierzchniowych). Zmniejszając grubość, zmniejsza się udział trywialnych kanałów objętościowych w całkowitym przewodzeniu, zmuszając w ten sposób mody topologiczne do przenoszenia prądu elektrycznego.

Izolatory topologiczne na bazie bizmutu

Do tej pory dziedzina izolatorów topologicznych koncentrowała się na materiałach na bazie chalkogenku bizmutu i antymonu , takich jak Bi
2Se
3, Bi
2Te
3, Sb
2Te
3lub Bi 1 − x Sb x , Bi 1,1 Sb 0,9 Te 2 S. Wybór chalkogenków jest związany z relaksacją Van der Waalsa siły dopasowania sieci, co ogranicza liczbę materiałów i podłoży. Chalkogenki bizmutu były szeroko badane pod kątem TI i ich zastosowań w materiałach termoelektrycznych . Oddziaływania Van der Waalsa w TI wykazują ważne cechy ze względu na niską energię powierzchniową. Na przykład powierzchnia Bi
2Te
3 jest zwykle zakończony Te ze względu na niską energię powierzchniową.

Chalkogenki bizmutu z powodzeniem hodowano na różnych podłożach. W szczególności Si jest dobrym podłożem do pomyślnego wzrostu Bi
2Te
3. Jednak użycie szafiru jako podłoża nie było tak zachęcające ze względu na duże niedopasowanie wynoszące około 15%. Wybór odpowiedniego podłoża może poprawić ogólne właściwości TI. Zastosowanie warstwy buforowej może zmniejszyć dopasowanie sieci, a tym samym poprawić właściwości elektryczne TI. Bi
2Se
3można hodować na różnych buforach Bi 2 − x In x Se 3 . Tabela 1 pokazuje Bi
2Se
3, Bi
2Te
3, Sb
2Te
3 na różnych podłożach i wynikającą z tego niezgodność sieci. Generalnie, niezależnie od użytego podłoża, otrzymane folie mają teksturowaną powierzchnię, która charakteryzuje się piramidalnymi domenami monokryształowymi z pięciokrotnymi warstwami. Wielkość i względna proporcja tych domen piramidalnych różnią się w zależności od czynników, które obejmują grubość błony, niedopasowanie sieci z podłożem i zależną od chemii międzyfazowej nukleację błony. Synteza cienkich warstw wiąże się z problemem stechiometrii ze względu na wysokie prężności par pierwiastków. Zatem binarne tetradymity są zewnętrznie domieszkowane jako typu n ( Bi
2Se
3, Bi
2Te
3) lub typu p ( Sb
2Te
3). Ze względu na słabe wiązanie van der Waalsa grafen jest jednym z preferowanych podłoży dla wzrostu TI pomimo dużego niedopasowania sieci.

Niedopasowanie sieci różnych podłoży
Podłoże Bi
2Se
3 % 		Bi
2Te
3 % 		Sb
2Te
3 %
grafen -40,6 -43,8 -42.3
Si -7,3 -12,3 -9,7
CaF
2 		-6,8 -11,9 -9,2
GaAs -3,4 -8,7 -5,9
CdS -0,2 -5,7 -2,8
W p 0,2 -5,3 -2,3
BaF
2 		5,9 0,1 2,8
CdTe 10,7 4,6 7,8
Glin
2O
3 		14,9 8,7 12,0
SiO
2 		18,6 12,1 15,5

Identyfikacja

Pierwszy etap identyfikacji izolatorów topologicznych następuje zaraz po syntezie, czyli bez rozbijania próżni i przenoszenia próbki do atmosfery. Można tego dokonać za pomocą kątowej spektroskopii fotoemisyjnej (ARPES) lub skaningowej mikroskopii tunelowej (STM). Dalsze pomiary obejmują sondy strukturalne i chemiczne, takie jak dyfrakcja rentgenowska i spektroskopia dyspersyjna energii, ale w zależności od jakości próbki może pozostać brak czułości. Pomiary transportu nie mogą jednoznacznie wskazać topologii Z2 przez definicję stanu.

Przyszły rozwój

Dziedzina izolatorów topologicznych wciąż wymaga rozwoju. Najlepsze izolatory topologiczne z chalkogenu bizmutu mają zmienność pasma wzbronionego około 10 meV ze względu na ładunek. Dalszy rozwój powinien koncentrować się na badaniu zarówno obecności pasm elektronowych o wysokiej symetrii, jak i prostych syntetyzowanych materiałów. Jednym z kandydatów są związki pół-Heuslera . Te struktury krystaliczne mogą składać się z dużej liczby elementów. Struktury pasmowe i przerwy energetyczne są bardzo wrażliwe na konfigurację walencyjną; ze względu na zwiększone prawdopodobieństwo wymiany międzymiejscowej i nieporządku są one również bardzo wrażliwe na specyficzne konfiguracje krystaliczne. Przewidywano nietrywialną strukturę pasmową, która wykazuje uporządkowanie pasm analogiczne do znanych materiałów TI 2D i 3D w różnych 18-elektronowych związkach pół-Heuslera przy użyciu obliczeń opartych na pierwszych zasadach. Materiały te nie wykazały jeszcze żadnych oznak wewnętrznego zachowania izolatora topologicznego w rzeczywistych eksperymentach.

Zobacz też

Bibliografia

  1. ^ B Moore Joel E. (2010). „Narodziny izolatorów topologicznych”. Natura . 464 (7286): 194-198. Kod bib : 2010Natur.464..194M . doi : 10.1038/nature08916 . ISSN  0028-0836 . PMID  20220837 . S2CID  1911343 .
  2. ^ B Hasan MZ; Moore, JE (2011). „Trójwymiarowe izolatory topologiczne”. Roczny przegląd fizyki materii skondensowanej . 2 : 55–78. arXiv : 1011,5462 . Kod bib : 2011ARCMP...2...55H . doi : 10.1146/annurev-conmatphys-062910-140432 . S2CID  11516573 .
  3. ^ a b c Kane, CL; Mele, EJ (2005). „ Porządek topologiczny Z 2 i efekt Sali wirowania kwantowego”. Fizyczne listy kontrolne . 95 (14): 146802. arXiv : cond-mat/0506581 . Kod bib : 2005PhRvL..95n6802K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.146802 . PMID  16241681 . S2CID  1775498 .
  4. ^ Gu, Zheng-Cheng; Wen, Xiao-Gang (26.10.2009). „Podejście renormalizacji filtrowania tensor-splątanie i porządek topologiczny chroniony symetrią”. Przegląd fizyczny B . 80 (15): 155131. arXiv : 0903.1069 . Kod bib : 2009PhRvB..80o5131G . doi : 10.1103/physrevb.80.155131 . ISSN  1098-0121 . S2CID  15114579 .
  5. ^ Pollmann, F.; Berg, E.; Turner, Ari M.; Oshikawa, Masaki (2012). „Ochrona symetrii faz topologicznych w jednowymiarowych układach spinu kwantowego”. Fiz. Rev B . 85 (7): 075125. arXiv : 0909.4059 . Kod bib : 2012PhRvB..85g5125P . doi : 10.1103/PhysRevB.85.075125 . S2CID  53135907 .
  6. ^ Chen, Xie; Gu, Zheng-Cheng; Wen, Xiao-Gang (2011). „Klasyfikacja przerwanych faz symetrycznych w systemach wirowania 1D”. Fiz. Rev B . 83 (3): 035107. arXiv : 1008.3745 . Kod bib : 2011PhRvB..83c5107C . doi : 10.1103/physrevb.83.035107 . S2CID  9139955 .
  7. ^ Chen, Xie; Liu, Zheng-Xin; Wen, Xiao-Gang (2011). „Zakony topologiczne chronione symetrią 2D i ich chronione wzbudzenia krawędzi bez przerw”. Fiz. Rev B . 84 (23): 235141. arXiv : 1106.4752 . Kod bib : 2011PhRvB..84w5141C . doi : 10.1103/physrevb.84.235141 . S2CID  55330505 .
  8. ^ Hsieh, D.; Qian, D.; Wray, L.; Xia, Y.; Hor, YS; Cava, RJ; Hasan, MZ (2008). „Topologiczny izolator Diraca w fazie Halla o wirowaniu kwantowym”. Natura . 452 (7190): 970-974. arXiv : 0902.1356 . Kod Bibcode : 2008Natur.452..970H . doi : 10.1038/nature06843 . ISSN  0028-0836 . PMID  18432240 . S2CID  4402113 .
  9. ^ Tsui, DC; Stormer, HL; Gossard, AC (1982-05-31). „Dwuwymiarowy magnetotransport w ekstremalnej granicy kwantowej” . Fizyczne listy kontrolne . 48 (22): 1559-1562. Kod bib : 1982PhRvL..48.1559T . doi : 10.1103/PhysRevLett.48.1559 .
  10. ^ B Fu Liang; Kane, CL (2007-07-02). „Izolatory topologiczne z symetrią inwersyjną”. Przegląd fizyczny B . 76 (4): 045302. arXiv : cond-mat/0611341 . Kod bib : 2007PhRvB..76d5302F . doi : 10.1103/PhysRevB.76.045302 . S2CID  15011491 .
  11. ^ Lu, Ling; Joannopoulos, John D.; Soljačić, Marin (listopad 2014). „Fotonika topologiczna”. Fotonika przyrody . 8 (11): 821–829. arXiv : 1408.6730 . Kod Bibcode : 2014NaPho...8..821L . doi : 10.1038/nphoton.2014.248 . ISSN  1749-4893 . S2CID  119191655 .
  12. ^ B Volkov, BA; Pankratov, OA (1985.08.25). „Dwuwymiarowe bezmasowe elektrony w odwróconym kontakcie” . Listy JETP . 42 (4): 178–181.
  13. ^ B Pankratov OA; Pachomow, SW; Wołkow, BA (1987-01-01). "Supersymetria w heterozłączach: styk odwracający pasmo na podstawie Pb1-xSnxTe i Hg1-xCdxTe" . Komunikacja półprzewodnikowa . 61 (2): 93-96. Kod Bibcode : 1987SSCom..61...93P . doi : 10.1016/0038-1098(87)90934-3 . ISSN  0038-1098 .
  14. ^ B c Koenig Markus; Wiedmanna, Steffena; Brune, Christoph; Roth, Andreas; Buhmann, Hartmut; Molenkamp, ​​Laurens W.; Qi, Xiao-Liang; Zhang, Shou-Cheng (2007-11-02). „Stan izolatora z halą wirowania kwantowego w studniach kwantowych HgTe” . Nauka . 318 (5851): 766-770. arXiv : 0710.0582 . Kod Bibcode : 2007Sci...318..766K . doi : 10.1126/science.1148047 . ISSN  0036-8075 . PMID  17885096 . S2CID  8836690 .
  15. ^ Kane, CL; Mele, EJ (2005-11-23). "Kwantowy efekt Halla wirowania w grafenie" . Fizyczne listy kontrolne . 95 (22): 226801. arXiv : cond-mat/0411737 . Kod bib : 2005PhRvL..95v6801K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.226801 . PMID  16384250 . S2CID  6080059 .
  16. ^ Bernevig, B. Andrei; Zhang, Shou-Cheng (2006-03-14). "Efekt Sali Wirowania Kwantowego" . Fizyczne listy kontrolne . 96 (10): 106802. arXiv : cond-mat/0504147 . Kod bib : 2006PhRvL..96j6802B . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.106802 . PMID  16605772 . S2CID  2618285 .
  17. ^ Kane, CL; Mele, EJ (2005-09-28). "${Z}_{2}$ Porządek topologiczny i efekt Halla wirowania kwantowego" . Fizyczne listy kontrolne . 95 (14): 146802. arXiv : cond-mat/0506581 . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.146802 . PMID  16241681 . S2CID  1775498 .
  18. ^ Bernevig, B. Andrei; Hughes, Taylor L.; Zhang, Shou-Cheng (2006-12-15). „Kwantowy efekt Halla spinowego i topologiczne przejście fazowe w studniach kwantowych HgTe” . Nauka . 314 (5806): 1757-1761. arXiv : cond-mat/0611399 . Kod Bibcode : 2006Sci...314.1757B . doi : 10.1126/science.1133734 . ISSN  0036-8075 . PMID  17170299 . S2CID  7295726 .
  19. ^ Roy, Rahul (21.05.2009). „Trójwymiarowe topologiczne niezmienniki dla odwrócenia czasu niezmienników hamiltonian i trójwymiarowego spinu kwantowego efektu Halla”. Przegląd fizyczny B . 79 : 195322. arXiv : cond-mat/0607531 . doi : 10.1103/PhysRevB.79.195322 .
  20. ^ Liang Fu; CL Kane; EJ Mele (2007-03-07). „Izolatory topologiczne w trzech wymiarach”. Fizyczne listy kontrolne . 98 (10): 106803. arXiv : cond-mat/0607699 . Kod bib : 2007PhRvL..98j6803F . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.106803 . PMID  17358555 . S2CID  6037351 .
  21. ^ Fu, Liang; CL Kane (2007-07-02). „Izolatory topologiczne z symetrią inwersyjną”. Przegląd fizyczny B . 76 (4): 045302. arXiv : cond-mat/0611341 . Kod bib : 2007PhRvB..76d5302F . doi : 10.1103/PhysRevB.76.045302 . S2CID  15011491 .
  22. ^ Shuichi Murakami (2007). „Przejście fazowe między fazami Halla spinu kwantowego i fazami izolatora w 3D: pojawienie się topologicznej fazy bez przerw”. Nowy Czasopismo Fizyki . 9 (9): 356. arXiv : 0710.0930 . Kod Bibcode : 2007NJPh....9..356M . doi : 10.1088/1367-2630/9/9/356 . ISSN  1367-2630 . S2CID  13999448 .
  23. ^ Kane, CL; Moore, JE (2011). „Izolatory topologiczne” (PDF) . Fizyka Świat . 24 (2): 32–36. Kod Bibcode : 2011PhyW...24b..32K . doi : 10.1088/2058-7058/24/02/36 .
  24. ^ B Hasan M. Zahid; Moore, Joel E. (2011). „Trójwymiarowe izolatory topologiczne”. Roczny przegląd fizyki materii skondensowanej . 2 (1): 55–78. arXiv : 1011,5462 . Kod bib : 2011ARCMP...2...55H . doi : 10.1146/annurev-conmatphys-062910-140432 . ISSN  1947-5454 . S2CID  11516573 .
  25. ^ Hsieh, Dawid; Dong Qian; Andrew L. Wraya; Yuqi Xia; Yusan Hor; Roberta Cavy; M. Zahid Hasan (2008). „Topologiczny izolator Diraca w fazie Halla o wirowaniu kwantowym”. Natura . 452 (9): 970-4. arXiv : 0902.1356 . Kod Bibcode : 2008Natur.452..970H . doi : 10.1038/nature06843 . PMID  18432240 . S2CID  4402113 .
  26. ^ Buot, FA (1973-09-01). „Transformacja Weyla i podatność magnetyczna relatywistycznego gazu elektronowego Diraca”. Przegląd fizyczny A . 8 (3): 1570–81. Kod Bib : 1973PhRvA...8.1570B . doi : 10.1103/PhysRevA.8.1570 .
  27. ^ Kane, CL; Mele, EJ (2005-11-23). „Kwantowy efekt Halla wirowania w grafenie”. Fizyczne listy kontrolne . 95 (22): 226801. arXiv : cond-mat/0411737 . Kod bib : 2005PhRvL..95v6801K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.226801 . PMID  16384250 . S2CID  6080059 .
  28. ^ Behnia, Kamran; Balicas, Luis; Kopelewicz, Jakow (2007-09-21). „Podpisy frakcjonowania elektronowego w bizmucie ultrakwantowym”. Nauka . 317 (5845): 1729-31. arXiv : 0802.1993 . Kod Bib : 2007Sci...317,1729B . doi : 10.1126/science.1146509 . ISSN  0036-8075 . PMID  17702909 . S2CID  15306515 .
  29. ^ Hasan, M. Zahid; Kane, Charles L. (2010). „Izolatory topologiczne” . Recenzje fizyki współczesnej . 82 (4): 3045–67. arXiv : 1002.3895 . Kod Bib : 2010RvMP...82.3045H . doi : 10.1103/RevModPhys.82.3045 . S2CID  16066223 .
  30. ^ a b c Hsieh, D.; Xia, Y.; Qian, D.; Wray, L.; i in. (2009). „Przestrajalny izolator topologiczny w systemie spinowo-śrubowego transportu Diraca” . Natura . 460 (7259): 1101-5. arXiv : 1001,1590 . Kod Bib : 2009Natur.460.101H . doi : 10.1038/nature08234 . ISSN  1476-4687 . PMID  19620959 . S2CID  4369601 .
  31. ^ Hsieh, D.; Xia, Y.; Wray, L.; Qian, D.; Pal, A.; Dil, JH; Osterwalder, J.; Meier, F.; Bihlmayer, G.; Kane, CL; i in. (2009). „Obserwacja niekonwencjonalnych tekstur spinów kwantowych w izolatorach topologicznych” . Nauka . 323 (5916): 919-922. Kod Bibcode : 2009Sci...323..919H . doi : 10.1126/science.1167733 . ISSN  0036-8075 . PMID  19213915 . S2CID  118353248 .
  32. ^ Hasan, M. Zahid; Xu, Su-Yang; Neupane, Madhab (2015), „Topologiczne izolatory, topologiczne półmetale Diraca, topologiczne izolatory krystaliczne i topologiczne izolatory Kondo”, Topologiczne izolatory , John Wiley & Sons, Ltd, pp. 55-100, doi : 10.1002/9783527681594.ch4 , ISBN 978-3-527-68159-4
  33. ^ a b c d Chen, Xi; Ma, Xu-Cun; On, Ke; Jia, Jin-Feng; Xue, Qi-Kun (2011-03-01). „Wzrost epitaksjalny wiązki molekularnej izolatorów topologicznych”. Zaawansowane materiały . 23 (9): 1162-5. doi : 10.1002/adma.2010003855 . ISSN  0935-9648 . PMID  21360770 .
  34. ^ Chiatti, Olivio; Riha, chrześcijanin; Lawrenz, Dominik; Buscha, Marco; Duśari, Śrujana; Sanchez-Barriga, Jaime; Mogilatenko, Anna; Yashina, Łada V.; Walencja, Sergio (2016-06-07). „Właściwości transportu warstwowego 2D z izolatora topologicznego Bi
    2    Se
    3    Pojedyncze kryształy i mikro płatków”     . Badania naukowe . 6 (1): 27483. arXiv : 1512,01442 . bibcode : 2016NatSR ... 627483C . doi : 10.1038 / srep27483 . ISSN  2045-2322 . PMC  4895388 . PMID  27270569 .
  35. ^ Czadow, Stanisław; Xiao-Liang Qi; Jurgena Küblera; Gerharda H. Fechera; Claudii Felser; Shou-Cheng Zhang (lipiec 2010). „Przestrajalne wielofunkcyjne izolatory topologiczne w trójskładnikowych związkach Heuslera”. Materiały przyrodnicze . 9 (7): 541-5. arXiv : 1003.0193 . Kod Bibcode : 2010NatMa...9..541C . doi : 10.1038/nmat2770 . PMID  20512154 . S2CID  32178219 .
  36. ^ Lin, Hsin; L. Andrew Wray; Yuqi Xia; Suyang Xu; Shuang Jia; Roberta J. Cavy; Arun Bansil; M. Zahid Hasan (lipiec 2010). „Związki trójskładnikowe Half-Heuslera jako nowe wielofunkcyjne platformy doświadczalne dla topologicznych zjawisk kwantowych”. Nat Mater . 9 (7): 546–9. arXiv : 1003.0155 . Kod bib : 2010NatMa...9..546L . doi : 10.1038/nmat2771 . ISSN  1476-1122 . PMID  20512153 .
  37. ^ Hsieh, D.; Y. Xia; D. Qian; L. Wray; F. Meiera; JH Dil; J. Osterwaldera; L. Patthey; AV Fiodorow; H. Lin; A. Bansil; D. Grauera; YS Hor; RJ Cava; MZ Hasan (2009). „Obserwacja stanów topologicznych izolatorów jednostożkowych Diraca zabezpieczonych odwróceniem czasu w Bi
    2    Te
    3    i Sb
    2    Te
    3    "     . Physical Review Letters . 103 (14): 146401. bibcode : 2009PhRvL.103n6401H . Doi : 10,1103 / PhysRevLett.103.146401 . PMID  19905585 .
  38. ^ Nie , H.-J.; H. Koha; S.-J. Oh; J.-H. Park; H.-D. Kim; JD Rameau; T. Valla; TE Kidd; PD Johnsona; Y. Hu; Q. Li (2008). „Efekt interakcji spin-orbita w strukturze elektronowej Bi
    2    Te
    3    obserwowane za pomocą kątowej spektroskopii fotoemisyjnej". EPL . 81 (5): 57006. arXiv : 0803.0052 . Bibcode : 2008EL .....8157006N . doi : 10.1209/0295-5075/81/57006 . S2CID  9282408 .
  39. ^ Xu, Y; Miotkowski, I.; Liu, C.; Tian, ​​J.; Nam, H.; Alidoust, N.; Hu, J.; Shih, C.-K; Hasana, MZ; Chen, Y.-P. (2014). „Obserwacja topologicznego stanu powierzchniowego kwantowego efektu Halla w samoistnym trójwymiarowym izolatorze topologicznym”. Fizyka przyrody . 10 (12): 956–963. arXiv : 1409.3778 . Kod Bibcode : 2014NatPh..10..956X . doi : 10.1038/nphys3140 . S2CID  51843826 .
  40. ^ B Kushwaha SK; Pletikosić, I.; Liang, T.; i in. (2015). „ Izolator topologiczny kryształowy domieszkowany sn Bi 1,1 Sb 0,9 Te 2 S o doskonałych właściwościach” . Komunikacja przyrodnicza . 7 : 11456. arXiv : 1508.03655 . doi : 10.1038/ncomms11456 . PMC  4853473 . PMID  27118032 .
  41. ^ Qi, Xiao-Liang; Hughes, Taylor L.; Zhang, Shou-Cheng (2008-11-24). „Topologiczna teoria pola izolatorów niezmienniczych z odwróceniem czasu”. Przegląd fizyczny B . Amerykańskie Towarzystwo Fizyczne (APS). 78 (19): 195424. arXiv : 0802.3537 . Kod bib : 2008PhRvB..78s5424Q . doi : 10.1103/physrevb.78.195424 . ISSN  1098-0121 . S2CID  117659977 .
  42. ^ Essin, Andrew M.; Moore, Joel E.; Vanderbilt, Dawid (2009-04-10). „Polaryzowalność magnetoelektryczna i elektrodynamika aksjonowa w izolatorach krystalicznych”. Fizyczne listy kontrolne . 102 (14): 146805. arXiv : 0810,2998 . Kod bib : 2009PhRvL.102n6805E . doi : 10.1103/physrevlett.102.146805 . ISSN  0031-9007 . PMID  19392469 . S2CID  1133717 .
  43. ^ Wilczek, Frank (1987-05-04). „Dwa zastosowania elektrodynamiki aksjonowej”. Fizyczne listy kontrolne . Amerykańskie Towarzystwo Fizyczne (APS). 58 (18): 1799-1802. Kod bib : 1987PhRvL..58.1799W . doi : 10.1103/physrevlett.58.1799 . ISSN  0031-9007 . PMID  10034541 .
  44. ^ Wu, Liang; Salehi, M.; Koirala, N.; Księżyc, J.; Och, S.; Armitage, NP (2016). "Skwantyzowane rotacje Faradaya i Kerra oraz elektrodynamika aksjonowa trójwymiarowego izolatora topologicznego" . Nauka . 354 (6316): 1124-7. arXiv : 1603.04317 . Kod Bibcode : 2016Sci...354.1124W . doi : 10.1126/science.aaf5541 . PMID  27934759 .
  45. ^ Samuel Reich, Eugenia (2012). "Nadzieje na egzotycznego izolatora: ustalenia trzech zespołów mogą rozwiązać zagadkę 40-latka" . Natura . Springer Science and Business Media LLC. 492 (7428): 165. doi : 10.1038/492165a . ISSN  0028-0836 . PMID  23235853 .
  46. ^ Dzero, Maksym; Słońce, Kai; Galicki, Wiktor ; Coleman, Pomosty (2010-03-12). „Topologiczne Izolatory Kondo”. Fizyczne listy kontrolne . 104 (10): 106408. arXiv : 0912.3750 . Kod bib : 2010PhRvL.104j6408D . doi : 10.1103/physrevlett.104.106408 . ISSN  0031-9007 . PMID  20366446 . S2CID  119270507 .
  47. ^ "Dziwne materiały mogą przyspieszyć komputery" . Nauka Aktualności . Pobrano 23.07.2014 .
  48. ^ Mellnik, AR; Lee, J.S; Richardella, A; Grab, JL; Mintun, P.J; Fischer, MH; Vaezi, A; Manchon, A; Kim, E.-A; Samart, N; Ralph, DC (2014). „Moment obrotowy przenoszący spin generowany przez izolator topologiczny”. Natura . 511 (7510): 449-451. arXiv : 1402.1124 . Kod Bibcode : 2014Natur.511..449M . doi : 10.1038/nature13534 . PMID  25056062 . S2CID  205239604 .
  49. ^ Fu, L.; CL Kane (2008). „Nadprzewodnikowy efekt zbliżeniowy i fermiony Majorany na powierzchni izolatora topologicznego” . Fiz. Ks . 100 (9): 096407. arXiv : 0707.1692 . Kod bib : 2008PhRvL.100i6407F . doi : 10.1103/PhysRevLett.100.096407 . PMID  18352737 . S2CID  7618062 .
  50. ^ Potter, Andrzej C.; Lee, Patrick A. (23 marca 2012). „Topologiczne nadprzewodnictwo i fermiony Majorany w stanach metalicznych powierzchni”. Przegląd fizyczny B . 85 (9): 094516. arXiv : 1201.2176 . Kod bib : 2012PhRvB..85i4516P . doi : 10.1103/physrevb.85.094516 . ISSN  1098-0121 . S2CID  59462024 .
  51. ^ Hsieh, D.; D. Hsieh; Y. Xia; L. Wray; D. Qian; Kumpel; JH Dil; F. Meiera; J. Osterwaldera; CL Kane; G. Bihlmayera; YS Hor; RJ Cava; MZ Hasan (2009). „Obserwacja niekonwencjonalnych tekstur spinów kwantowych w izolatorach topologicznych”. Nauka . 323 (5916): 919-922. arXiv : 0902.2617 . Kod Bibcode : 2009Sci...323..919H . doi : 10.1126/science.1167733 . PMID  19213915 . S2CID  118353248 .
  52. ^ Przeczytaj, N.; Sachdewa, Subir (1991). „Duża ekspansja N dla sfrustrowanych antyferromagnetyków kwantowych”. Fiz. Ks . 66 (13): 1773–6. Kod bib : 1991PhRvL..66.1773R . doi : 10.1103/physrevlett.66.1773 . PMID  10043303 .
  53. ^ Wen, Xiao-Gang (1991). „Teoria średniego pola spinowych stanów ciekłych ze skończonymi przerwami energetycznymi”. Fiz. Rev B . 44 (6): 2664–2672. Kod bib : 1991PhRvB..44.2664W . doi : 10.1103/physrevb.44.2664 . PMID  9999836 .
  54. ^ Chiu, C.; J. Teo; A. Schnydera; S. Ryu (2016). „Klasyfikacja topologicznej materii kwantowej z symetriami”. Mod. Fiz . 88 (35005): 035005. arXiv : 1505.03535 . Kod Bibcode : 2016RvMP...88c5005C . doi : 10.1103/RevModPhys.88.035005 . S2CID  119294876 .
  55. ^ Chang, Cui-Zu; Zhang, Dzisong; Feng, Xiao; Shen, Jie; Zhang, Zuocheng; Guo, Minghua; Li, Kang; Ou, Yunbo; Wei, Pang (2013-04-12). „Eksperymentalna obserwacja kwantowego anomalnego efektu Halla w magnetycznym izolatorze topologicznym”. Nauka . 340 (6129): 167-170. arXiv : 1605.08829 . Kod Bibcode : 2013Sci...340..167C . doi : 10.1126/science.1234414 . ISSN  0036-8075 . PMID  23493424 . S2CID  29455044 .
  56. ^ Yue, Zengji; Cai, Boyuan; Wang, Lan; Wang, Xiaolin; Gu, Min (01.03.2016). "Nanostruktury dielektryczne plazmoniczne z samoistnie rdzenia-powłoki o ultrawysokim współczynniku załamania światła" . Postępy w nauce . 2 (3): e1501536. Kod Bibcode : 2016SciA....2E1536Y . doi : 10.1126/sciadv.1501536 . ISSN  2375-2548 . PMC  4820380 . PMID  27051869 .
  57. ^ Yue, Zengji; Xue, Gaolei; Liu, Juana; Wang, Yongtian; Gu, Min (2017-05-18). „Nanometryczne hologramy oparte na topologicznym materiale izolacyjnym” . Komunikacja przyrodnicza . 8 : ncomms15354. Kod Bibcode : 2017NatCo...815354Y . doi : 10.1038/ncomms15354 . PMC  5454374 . PMID  28516906 .
  58. ^ Alegria, LD; Schroer, MD; Chatterjee, A.; Poirier, GR; Pretko, M.; Patel, SK; Petta, JR (2012-08-06). „Strukturalna i elektryczna charakterystyka Bi
    2    Se
    3    Nanostruktury uprawiane przez metalowo-organiczne chemiczne osadzanie z fazy gazowej”. Nano Letters . 12 (9): 4711–4. arXiv : 1108.4978 . Kod Bibcode : 2012NanoL..12.4711A . doi : 10.1021/nl302108r . ISSN  1530-6984 . PMID  22827514 . S2  28030427 .
  59. ^ Tu, Ngoc Han, Tanabe, Yoichi; Satake, Yosuke, Huynh, Khuong Kim; Le, Phuoc Huu, Matsushita, Stephane Yu; Tanigaki, Katsumi (2017). „Wielkopowierzchniowy i przeniesiony wysokiej jakości trójwymiarowy izolator topologiczny Bi2–x Sb x Te3–y Se y ultracienki film przez fizyczne osadzanie z fazy gazowej bez katalizatora”. Litery nano . 17 (4): 2354–60. arXiv : 1601.06541 . Kod Bibcode : 2017NanoL..17.2354T . doi : 10.1021/acs.nanolett.6b05260 . PMID  28337910 . S2CID  206738534 .
  60. ^ Wang, Debao; Yu, Dabin; Mo, Maosong; Liu, Xianming; Qian, Yitai (2003-06-01). „Przygotowanie i charakterystyka drutopodobnych Sb
    2    Se
    3    i płatkowate Bi
    2    Se
    3    nanokryształy”. Journal of Crystal Growth . 253 (1–4): 445–451. Bibcode : 2003JCrGr.253..445W . doi : 10.1016/S0022-0248(03)01019-4 . ISSN  0022-0248 .
  61. ^ Cui, Hongmei; Liu, Hong; Wang, Jiyang; Li, Xia; Han, Feng; Boughton, RI (2004-11-15). „Sonochemiczna synteza nanobels selenku bizmutu w temperaturze pokojowej”. Dziennik wzrostu kryształów . 271 (3-4): 456-461. Kod bib : 2004JCrGr.271..456C . doi : 10.1016/j.jcrysgro.2004.08.015 . ISSN  0022-0248 .
  62. ^ Jerng, Sahng-Kyoon; Joo, Kisu; Kim, Youngwook; Yoon, Sang-Moon; Lee, Jae Hong; Kim, Miyoung; Kim, Jun Sung; Yoon, Euijoon; Chun, Seung-Hyun (2013). „Uporządkowany wzrost izolatora topologicznego Bi
    2    Se
    3    cienkich warstw dielektrycznych o amorficznej SiO2 MBE.” nanoskali . 5 (21). 10618-22 arXiv : 1308,3817 . bibcode : 2013Nanos ... 510618J . doi : 10,1039 / C3NR03032F . ISSN  2040-3364 . PMID  24056725 . S2CID  36212915 .
  63. ^ B Geim, AK; Grigoriewa, IV (2013). „Heterostruktury Van der Waalsa”. Natura . 499 (7459): 419-425. arXiv : 1307,6718 . doi : 10.1038/nature12385 . ISSN  0028-0836 . PMID  23887427 . S2CID  205234832 .
  64. ^ a b c Heremans, Joseph P.; Cava, Robert J.; Samarth, Nitin (05.09.2017). „Tetradymity jako termoelektryki i izolatory topologiczne”. Materiały Recenzje przyrody . 2 (10): 17049. Kod Bib : 2017NatRM...217049H . doi : 10.1038/natrevmats.2017.49 . ISSN  2058-8437 .
  65. ^ a b c „Izolatory topologiczne: podstawy i perspektywy” . Wiley.com . 2015-06-29 . Pobrano 2018-07-29 .
  66. ^ a b On, Liang; Kou, Xufeng; Wang, Kang L. (2013-01-31). „Przegląd 3D topologicznego izolatora cienkowarstwowego wzrostu przez epitaksję z wiązki molekularnej i potencjalnych zastosowań”. Physica Status Solidi RRL . 7 (1–2): 50–63. Kod Bibcode : 2013PSSRR...7...50H . doi : 10.1002/pssr.201307003 . ISSN  1862-6254 .
  67. ^ Bansal, Namrata; Kim, Yong Seung; Edrey, Eliav; Brahlek, Mateusz; Horibe, Yoichi; Liida, Keiko; Tanimura, Makoto; Li, Guo-Hong; Feng, Tian; Lee, Hang-Dong; Gustafsson, Torgny; Andrzej, Ewa; Och, Seongszik (31.10.2011). „Epitaksjalny wzrost izolatora topologicznego Bi
    2    Se
    3    film na Si(111) z atomowo ostrym interfejsem”. Cienkie filmy stałe . 520 (1): 224–9. arXiv : 1104.3438 . Bibcode : 2011TSF...520..224B . doi : 10.1016/j.tsf.2011.07. 033 . ISSN  0040-6090 . S2CID  118512981 .
  68. ^ Zhang, Guanhua; Qin, Huajun; Teng, Jing; Guo, Jiandong; Guo, Qinlin; Dai, Xi; Kieł, Zhong; Wu, Kehui (2009-08-03). „Pięciowarstwowa epitaksja cienkich warstw izolatora topologicznego Bi
    2    Se
    3    ". Applied Physics Letters . 95 (5): 053114. arXiv : 0906.5306 . Bibcode : 2009ApPhL..95e3114Z . doi : 10.1063/1.3200237 . ISSN  0003-6951 .
  69. ^ Richardella, A.; Zhang, DM; Lee, JS; Koser, A.; Rench, DW; Yeats, AL; Buckley, BB; Awschalom, DD; Samarth, N. (27.12.2010). „Spójna heteroepitaksja Bi
    2    Se
    3    na GaAs (111)B"     . Applied Physics Letters . 97 (26): 262104. arXiv : 1012.1918 . Kod Bib : 2010ApPhL..97z2104R . doi : 10.1063/1.3532845 . ISSN  0003-6951 .
  70. ^ Kong, D.; Dang, W.; Cha, JJ; Li, H.; Meister S.; Peng, Wielka Brytania; Cui, Y (2010). „SWowarstwowe nanopłytki Bi
    2    Se
    3    i Bi
    2    Te
    3    wysoce przestrajalnego potencjał chemiczny.” nano Letters , 10 (6): 2245-50. arXiv : 1004,1767 . bibcode : 2010NanoL..10.2245K . doi : 10.1021 / nl101260j . PMID  20486680 . S2CID  37687875 .
  71. ^ Stolyarov, VS; Jakowlew, DS; Kozłow, SN; Skriabina, OV; Lwów, DS (2020). "Prąd Josephsona pośredniczony przez balistyczne stany topologiczne w monokryształach Bi2Te2.3Se0.7" . Nature Publishing Group, Materiały Komunikacyjne . 1 (1): 38. Kod bib : 2020CoMat...1...38S . doi : 10.1038/s43246-020-0037-y . S2CID  220295733 . CC-BY icon.svg Tekst został skopiowany z tego źródła, które jest dostępne na licencji Creative Commons Attribution 4.0 International License .
  72. ^ B Ginleya Theresa P .; Wang, Yong; Prawo, Stephanie (23.11.2016). „Topologiczny wzrost filmu izolacyjnego przez epitaksję z wiązki molekularnej: przegląd” . Kryształy . 6 (11): 154. doi : 10.3390/cryst6110154 .
  73. ^ Zhang, XM; Liu, EK; Liu, ZY; Liu, GD; Wu, GH; Wang, WH (2013-04-01). „Przewidywanie topologicznego zachowania izolacyjnego w odwróconych związkach Heuslera z pierwszych zasad”. Obliczeniowa nauka o materiałach . 70 : 145–149. arXiv : 1210,5816 . doi : 10.1016/j.commatsci.2012.12.013 . ISSN  0927-0256 . S2CID  53506226 .

Dalsza lektura